Redigerer Feynmans veiintegral (avsnitt)

===Greens funksjon===

Fra definisjonen av propagatoren for ''t<sub>b</sub>'' = ''t<sub>a</sub>&thinsp;'' følger at

: <math> K(q_b,t_a;q_a,t_a) = \delta(q_b - q_a) </math>

hvor [[Diracs deltafunksjon]] på høyre side uttrykker at partikkelen i dette tilfellet ikke kan bevege seg i det hele tatt. Propagatoren har derfor en komplisert funksjonsform  når ''t<sub>b</sub>'' nærmer seg ''t<sub>a</sub>''. Denne kan finnes ut fra kravet at bølgefunksjonen ''&psi;''(''q<sub>b</sub>'',''t<sub>b</sub>'') skal oppfylle Schrödinger-ligningen 

: <math> \left(i\hbar {\partial\over\partial t_b} - \hat{H}_b\right)\psi(q_b,t_b) = 0, \quad t_b > t_a </math>

Dette blir nå en betingelse som også propagatoren må oppfylle på formen

: <math> \left(i\hbar {\partial\over\partial t_b} - \hat{H}_b\right)K(q_b,t_a;q_a,t_a) =  i\hbar\, \delta(t_b - t_a)\delta(q_b - q_a) </math>

Den er derfor en [[Greens funksjon|Green-funksjon]] for Schrödinger-ligningen. Av den grunn kan andre fremgangsmåter benyttes til beregning av propagatoren enn direkte fra veiintegralet.