Redigerer Elektromagnetisk induksjon (avsnitt)

===Indusert elektrisk felt===
[[File:Elektromagnetische Induktion.svg|thumb|Et variabelt magnetisk felt (blå piler) gir opphav til en  indusert elektrisk virvelfelt (røde ringer). I en ledersløyfe med samme utstrekning som en av de røde ringene gir dette en indusert elektromotorisk spenning (EMS).]]

I tilfellet med en uforanderlig ledersløyfe i et varierende magnetisk felt, eller i tilfellet med en ledersløyfe som forandrer størrelse i et konstant magnetfelt, ble det forklart at det induseres en elektromotorisk spenning (EMS). Denne gir opphav til ladningsforskyvning som ble forklart å gi opphav til et elektrisk felt. En kaller dette for et ''indusert elektrisk felt''. Det er dette feltet som faktisk driver den elektriske strømmen, ikke egentlig det varierende magnetiske feltet. Fra [[Statisk elektrisitet|elektrostatikken]] vet en at  elektrisk felt oppstår mellom ladninger, for eksempel mellom to poler med motsatt polaritet (pluss- og minusladninger). I et slikt elektrisk felt er potensialforskjellen mellom to punkter (''a'' og ''b'') langs en rett kurve i et homogent elektrostatisk felt gitt av:

:<math>U_a - U_b = \int \limits_{a}^{b} \vec{E}\cdot d\vec{l}</math>

Som eksemplene over har vist er den induserte spenningsdifferansen i de to enkle kretsene i avsnittene over lik den induserte spenningen <math>\mathcal{E}</math>. Altså at <math>\mathcal{E} = U_a - U_b</math>. For et mer generelt tilfelle der ledersløyfen har en hvilken som helst form og magnetfeltet ikke er homogent kan uttrykket over da skrives:

:<math>\mathcal{E} = \oint \limits_{a}^{b} \vec{E} \cdot d\vec{l}</math>

Der altså linjeintegralet er innført for å synliggjøre integrasjon over en ledersløyfe med vilkårlig form. Uttrykket over kan kombineres med Faradays lov i sin opprinnelige form. Dermed kan Faradays lov også uttrykkes slik:

: <math> \oint \vec{E} \cdot d\vec{l} = - \frac{d \Phi_B}{d t}</math>

Dette er en av Maxwells ligninger uttrykt på integralform. Uttrykket er gyldig bare når sløyfen er stasjonær. En annen ting å merke seg er at det varierende magnetiske feltet er vinkelrett på det induserte elektriske feltet, se figuren til venstre.<ref>[[#YL|Young og Freedman: ''University physics'' side 1009.]]</ref>

Det indusert elektrisk felt skiller seg fra et statisk elektrisk ved en viktig egenskap, nemlig at det  er ''ikke-konservativt'', i motsetning til et elektrostatisk felt som er [[potensiell energi#Konservative krefter|konservativt]]. Det vil si at i  det induserte elektriske feltet er linjeintegralet <math>\oint \vec{E} \cdot d\vec{l}</math> rundt en sluttet sløyfe ikke lik null. Om en ladning beveges rundt i dette feltet vil det utføres et arbeid som er forskjellig fra null. Imidlertid har dette ikke-konservative feltet, det til felles med et konservativt felt, at det virker en kraft på en ladning gitt av <math>\vec{F} = q \vec{E}</math>. Maxwell behandlet dette videre teoretisk. Han  påviste at et varierende elektrisk felt i neste omgang gir opphav til et magnetisk felt.<ref>[[#YL|Young og Freedman: ''University physics'' side 1010.]]</ref> Dette er grunnlaget for radiobølger.