Redigerer WKB-approksimasjon (avsnitt)

===Kvantetunnelering===

I den motsatte situasjonen hvor potensialet ''V''(''x'') > ''E'' mellom de to vendepunktene, vil dette området være klassisk forbudt for partikkelen. Beveger den seg mot høyre, vil den da ikke kunne trenge inn i potensialet og reflekteres derfor tilbake fra vendepunktet ''x'' = ''a''. Kvantemekanisk vil den derimot kunne «tunnelere» gjennom dette området, men med en sannsynlighet som avtar raskt desto lengre det er til det andre vendepunktet i ''x'' = ''b''. Herfra vil den så fortsette uhindret mot høyre, men med en sannsynlighet som er redusert med en faktor ''T&thinsp;'' i forhold til den innkommende sannsynligheten for ''x'' < ''a''. Denne skyldes reduksjonen av bølgefunksjonen i det forbudte området og er gitt som

: <math> T =  \exp\Big(-{2\over\hbar}\!\int_a^b\!dx\sqrt{2m[V(x) - E]}\Big)</math>

og finnes når man forbinder bølgefunksjonene på de forskjellige strekningene ''x'' < ''a'', ''a'' < ''x'' < ''b'' og ''b'' < ''x'' ved bruk av konneksjonsformlene.<ref name = Liboff> R.L. Liboff, ''Introductory Quantum Mechanics'', Pearson Education, New Jersey (2003). ISBN 0-8053-8714-5.</ref>

Fra antagelsene som WKB-approksimasjonen bygger på, følger at dette enkle uttrykket for [[kvantetunnelering]] bare er gyldig for situasjoner der {{nowrap|''T'' << 1}}. Den reflekterte brøkdelen {{nowrap|''R'' {{=}} 1 - ''T''&thinsp;}} av partikler fra  vendepunktet ''x'' = ''a'' er da ikke så mye forskjellig fra det klassiske resultatet der 100% av de innkommende partiklene reflekteres.