Redigerer Magnetfelt (avsnitt)

===Rett strømledning===
[[Fil:Gerader leiter.svg|thumb|240px|Magnetisk [[feltlinje]]r rundt en rett strømleder.]]
En uendelig rett strømledning langs ''z''-aksen kan betraktes som en lukket krets hvor returstrømmen skjer uendelig langt borte. Er feltpunktet '''r''' på ''y''-aksen i avstand ''a'' fra ledningen,  vil {{nowrap|'''r''' - '''r'&thinsp;''' {{=}} ''a''&thinsp;'''e'''<sub>''y''</sub> - ''z''&thinsp;'''e'''<sub>''z''</sub>&thinsp;}} for et kildepunkt på ''z''-aksen i  {{nowrap|'''r'&thinsp;''' {{=}} ''z''&thinsp;'''e'''<sub>''z''</sub>}}. Da er også {{nowrap|''d''&thinsp;'''s'&thinsp;''' {{=}} ''dz''&thinsp;'''e'''<sub>''z''</sub>&thinsp;}} slik at 

: <math> d\mathbf{s'}\times (\mathbf{r} - \mathbf{r'}) = -dz a \mathbf{e}_x  </math>

Magnetfeltet vil derfor i dette punktet være rette motsatt  ''x''-aksen. Det er en manifestasjon av [[høyrehåndsregelen]] for [[vektorprodukt]]et.

Integralet kan nå lett utføres ved å la vinkelen ''&theta;''&thinsp; som vektoren {{nowrap|'''r''' - '''r'&thinsp;'''}} danner med ''y''-aksen, bli ny integrasjonsvariabel i stedet for ''z''. Da er {{nowrap|''z'' {{=}} ''a''&thinsp;tan''&theta;''}} som betyr at ''dz = ad&theta;''/cos<sup>2</sup>''&theta;''. Da man i tillegg  nå har at  avstanden |'''r''' - '''r'&thinsp;'''| = ''a''/cos&thinsp;''&theta;'', blir integralet for magnetfeltet i dette punktet

: <math> \mathbf B(\mathbf{r}) =  -\frac{\mu_0 I}{4\pi a}  \mathbf{e}_x  \int_{-\pi/2}^{\pi/2}d\theta \cos\theta = -\frac{\mu_0 I}{2\pi a} \mathbf{e}_x  </math>

Det står normalt på strømledningen og på korteste forbindelseslinje til denne. Da det bare avhenger av avstanden til ledningen, danner magnetfeltet [[sirkel|sirkler]] om ledningen med sentrum i denne. Dette resultatet kan også utledes fra [[Ampères sirkulasjonslov]].