Redigerer Gravitasjonspotensial (avsnitt)

==Definisjon==

Ifølge [[Newtons gravitasjonslov]] er [[kraft]]en ''F'' som virker på en liten masse ''m'' som befinner seg i en avstand ''r'' fra en kuleformet masse ''M'',  gitt som

: <math> F = {GmM\over r^2} </math>

hvor ''G'' er [[gravitasjonskonstanten]]. Da kraften er tiltrekkende, må det utføres et arbeid for å flytte ''m'' fra avstanden ''r'' ut til uendelig hvor kraften er redusert til null. Dette arbeidet 

: <math> W = \int_r^\infty Fdr  = - GmM \left({1\over\infty} - {1\over r}\right) = {GmM\over r}</math>

er positivt og går med til å overvinne den [[potensiell energi|potensielle energien]] ''U'' massen hadde i sin opprinnelige posisjon. Denne energien er derfor negativ og kan skrives som {{nowrap|''U {{=}} m''&thinsp;&Phi;}} hvor 

: <math> \Phi = - {GM\over r} </math>

er definert å være gravitasjonspotensialet i avstand ''r&thinsp;'' fra den sfæriske massen ''M''. Det er derfor automatisk lik null når avstanden blir uendelig stor. Istedet kunne potensialet ta en eller annen konstant verdi. Det er mulig da kunne differenser i potensiell energi har fysisk betydning.<ref name = Isaachsen> D. Isaachsen, ''Lærebok i Fysikk for Realgymnaset'', H. Aschehoug & Co, Oslo (1958).</REF>